Diferencies ente revisiones de «Caltenimientu de la enerxía»
Contenido eliminado Contenido añadido
m Bot: Troquéu automáticu de testu (-Vease tamién +Ver tamién) |
m Robó: Troquéu automáticu de testu (- namá + namái ) |
||
Llinia 1:
[[Archivu:Newtons cradle animation book.gif|thumb|right|350px|Sistema mecánicu nel cual caltiense la enerxía, para [[choque perfectamente elásticu]] y ausencia de [[esfregadura]].]]
La [[llei científica|llei]] de la '''caltenimientu de la enerxía''' afirma que la cantidá total de [[enerxía]] en cualesquier [[sistema zarráu|sistema físicu aislláu]] (ensin interacción con nengún otru sistema) permanez invariable col tiempu, anque dicha enerxía puede [[Transductor|tresformase]] n'otra forma d'enerxía. En resume, la llei del caltenimientu de la enerxía afirma que la enerxía nun puede crease nin destruyise,
En [[termodinámica]], constitúi'l [[primer principiu de la termodinámica]] (la primer llei de la termodinámica).
Llinia 19:
== El principiu en mecánica clásica ==
* En [[mecánica lagrangiana]] el caltenimientu de la enerxía ye una consecuencia del [[teorema de Noether]] cuando'l [[lagrangiano]] nun depende explícitamente del tiempu. El teorema de Noether asegura que cuando se tien un lagrangiano independiente del tiempu, y por tanto, esiste un grupu uniparamétrico de traslaciones temporales o simetría, puede construyise una magnitú formada a partir del lagrangiano que permanez constante a lo llargo de la evolución temporal del sistema, esa magnitú ye conocida como [[Hamiltoniano (mecánica clásica)|hamiltoniano]] del sistema. Si amás, la enerxía cinética ye una función
* En [[mecánica newtoniana]] el principiu de caltenimientu de la enerxía, nun puede derivase d'un principiu tan elegante como'l teorema de Noether, pero puede comprobase directamente pa ciertos sistemes simples de partícules nel casu de que toles fuerces [[fuerza conservativa|deriven d'un potencial]], el casu más simple ye'l d'un [[Dinámica del puntu material|sistema de partícules puntuales]] que interactúan a distancia de manera instantánea.
Llinia 52:
El campu gravitatorio dientro de la mecánica relativista ye tratáu dientro de la [[teoría xeneral de la relatividá]]. Por cuenta de les peculiaridaes del campu gravitatorio tal como ye tratáu dientro d'esta teoría, nun esiste una manera de construyir una magnitú que represente la enerxía total conxunta de la materia y l'espaciu-tiempu que se caltenga. La esplicación intuitiva d'esti fechu ye que por cuenta de que un espaciu-tiempu puede escarecer de simetría temporal, fechu que se reflexa en que nun esisten [[Anexu:Glosariu de relatividá#V|vectores de Killing]] temporales en dichu espaciu, nun puede falase de invariancia temporal de les ecuaciones de movimientu, al nun esistir un tiempu ayenu al propiu tiempu coordenáu del espaciu-tiempu.
Otra de les consecuencies del tratamientu que fai la teoría de la relatividá xeneral del espaciu-tiempu ye que nun esiste un [[tensor d'enerxía-impulso]] bien definíu. Anque pa ciertos sistemes de coordenaes puede construyise'l llamáu [[pseudotensor]] d'enerxía-impulso, con propiedaes similares a un tensor, pero que
Per otru llau, entá na teoría de la relatividá xeneral pa ciertu tipu de sistemes bien especiales, puede construyise una magnitú asimilable a la enerxía total del sistema. Un exemplu d'estos sistemes son los espaciu-tiempos [[planitud asintótica|asintóticamente planos]] caracterizaos por una estructura causal peculiar y ciertes condiciones técniques bien restrictives; estos sistemes son l'equivalente en teoría de la relatividá de los sistemes aisllaos.
Finalmente cabo señalar, que dientro de delles teoríes alternatives a la relatividá xeneral, como la teoría relativista de la gravitación de Logunov y Mestvirishvili, sí puede definise unívocamente la enerxía total del sistema de materia. Esta teoría ye totalmente equivalente a la teoría de la relatividá xeneral en rexones desprovistes de materia, y prediz esviaciones de la mesma
== El principiu en mecánica cuántica ==
| |||