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Llinia 18: :<math> I = I_0 \|\sigma(\theta,\phi)\|^2 \frac{(2\pi)^2}{(\lambda R)^2} </math> :<math> \sigma(\theta,\phi) = A(\theta) \sen(\phi) \hat e_\phi + B(\theta) \cos(\phi) \hat e_\theta </math> Onde agora, amás de los símbolos anteriores tenemos el coeficiente de dispersión σ, y los ángulos en coordenaes esfériques θ y Φ. Néstos, los vectores unitarios defínense respectu al planu que ~~contien~~contién al vector de dirección d'espardimientu de la [[Radiación electromagnético\|radiación]] y al vector que ~~contien~~contién la dirección de la polarización de la onda incidente. Aparte tenemos los coeficientes de la matriz de Jones perpendicular A(θ) y paralelu B(θ) al planu d'esparcimientu o dispersión. La distribución angular de la dispersión de Rayleigh, que vien dada pola fórmula (1+cos2θ), ye simétrica nel planu perpendicular a la dirección de la lluz incidente, por tantu la lluz tremada iguala a la lluz incidente. Integrando la área de la esfera qu'arrodia una partícula llogramos la sección tresversal de la dispersión de Rayleigh, σs:

Diferencies ente revisiones de «Dispersión de Rayleigh»