Diferencies ente revisiones de «Lleis de Newton»
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Arriendes d'ello, un cuerpu que se mueve con [[movimientu rectilliniu uniforme]] implica que nun esiste nenguna fuerza esterno neta o, dichu d'otra forma, un oxetu en movimientu nun se detien de forma natural si nun s'aplica una fuerza sobre él. Nel casu de los cuerpos en reposu, entiéndese que la so velocidá ye cero, polo que si esta camuda ye porque sobre esi cuerpu exercióse una fuerza neto.
Newton retomó la [[llei de la inercia]] de [[Galiléu]]: l'enclín d'un oxetu en movimientu a siguir moviéndose nuna llinia recta, nun siendo que sufra la influencia de daqué que lu esvie del so camín. Newton supunxo que si la Lluna nun salía disparada en llinia recta, según una llinia tanxencial a la so órbita, deber a la presencia d'otra fuerza que lo emburriaba en
La primer llei de Newton establez la equivalencia ente l'estáu de reposu y de movimientu rectilliniu uniforme. Supongamos un sistema de referencia ''S'' y otru ''S''´ que se mueve respectu del primeru a una velocidá constante. Si sobre una partícula en reposu nel sistema ''S''´ nun actúa una fuerza neto, el so estáu de movimientu nun va camudar y va permanecer en reposu respecto del sistema ''S''´ y con movimientu rectilliniu uniforme respectu del sistema ''S''. La primer llei de Newton satisfacer en dambos sistemes de referencia. A estos sistemes nos que se satisfaen les lleis de Newton dáse-yos el nome de sistemes de referencia inerciales. Nengún sistema de referencia inercial tien preferencia sobre otru [[sistema inercial]], son equivalentes: esti conceutu constitúi'l principiu de relatividá de Galiléu o newtoniano.
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</math>
Esta espresión ye una ecuación vectorial, una y bones les fuerces lleven
=== Sistemes de referencia inerciales ===
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=== Aplicación de la primer llei de Newton ===
Puede considerase como exemplu ilustrativu d'esta primer llei una bola atada a una cuerda, de cuenta que la bola xira siguiendo una trayeutoria circular. Por cuenta de la fuerza centrípeto de la cuerda (tensión), la masa sigue la trayeutoria circular, pero si en dalgún momentu la cuerda rompiérase, la bola tomaría una trayeutoria rectillinia na
[[Archivu:Gifbola1.gif|thumb|260px|center]]
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*Si actúen delles fuerces, esta ecuación refierse a encomalo resultante, suma vectorial de toes elles.
*Esta ye una ecuación vectorial, depués débese cumplir componente a componente.
*N'ocasiones va ser útil recordar el conceutu de [[Aceleración#Componentes_intrínseques_de_l'aceleración:_aceleraciones_tanxencial_y_normal|componentes intrínseques]]: si la trayeutoria nun ye rectillinia ye porque hai una aceleración normal, depués va haber tamién una [[fuerza normal]] (en
*La [[fuerza]] y l'aceleración son vectores paralelos, pero esto nun significa que'l vector [[velocidá]] sía paralelu a encomalo. Esto ye, la trayeutoria nun tien por qué ser tanxente a encomalo aplicada (namái asocede si siquier, la
*Esta ecuación tien de cumplise pa tolos cuerpos. Cuando analicemos un problema con dellos cuerpos y distintes fuerces aplicaes sobre ellos, vamos deber entós tener en cuenta les fuerces qu'actúen sobre cada unu d'ellos y el principiu de superposición de fuerces. Vamos Aplicar la segunda llei de Newton pa cada unu d'ellos, teniendo en cuenta les interacciones mutues y llogrando la fuerza resultante sobre cada unu d'ellos.
[[Archivu:SumatorioFuerzas.jpg|thumb|260px|Representación del sumatorio de les fuerces. Equí tase sumando dos veces la fuerza Non. 2. La resultante (marcada con colloráu) respuende a la siguiente ecuación:
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El [[principiu de superposición]] establez que si delles fuerces actúen igual o simultáneamente sobre un cuerpu, la fuerza resultante ye igual a la suma vectorial de les fuerces qu'actúen independientemente sobre'l cuerpu (riegla del paralelogramu). Esti principiu apaez incluyíu nos ''Principia'' de Newton como [[Corolariu|Corolariu 1]], dempués de la tercer llei, pero ye requisitu indispensable pa la comprensión y aplicación de les lleis, según pa la caracterización vectorial de les fuerces.<ref name="DIDAC"/>
La fuerza va modificar l'estáu de movimientu, camudando la velocidá en módulu o
D'esta ecuación llógrase la unidá de midida de la fuerza nel [[Sistema Internacional d'Unidaes]], el Newton:
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||left}}
Per otra parte, si la fuerza resultante qu'actúa sobre una partícula nun ye cero, esta partícula va tener una aceleración proporcional a la magnitú de la resultante y en
===Si la masa nun ye constante===
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||left}}
Esto ye, la derivada de la cantidá de movimientu con respectu al tiempu ye cero nos sos trés componentes. Esto significa que la cantidá de movimientu tien de ser constante nel tiempu en módulo
La segunda llei de Newton solo ye válida en [[Sistema_de_referencia_inercial|sistemes de referencia inerciales]] pero inclusive si'l sistema de referencia ye [[Sistema_de_referencia_non_inercial|non inercial]], puede utilizase la mesma ecuación incluyendo les [[Fuerza_ficticio|fuerces ficticies]] (o fuerces inerciales). Unidaes y dimensiones de la fuerza:
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||left}}
Al vector '''I''' denominar [[Impulso|impulsu llineal]] y representa una magnitú física que se manifiesta especialmente nes acciones rápides o impactos, tales como choques, llevando módulo
De la espresión llograda deduzse que l'impulsu llineal ye igual a la variación de la cantidá de movimientu. Si la fuerza resultante ye cero (esto ye, si nun s'actúa sobre l'oxetu) l'impulsu tamién ye cero y la cantidá de movimientu permanez constante. Llamamos a esta afirmación llei de caltenimientu del impulsu llineal, aplicada a un oxetu o una partícula.{{Harvnp|Tipler|Mosca|2006|pp=207}}
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*[[Pendilexu simple]]: partícula de masa m suspendida del puntu O por un filo inextensible de llargor ''l'' y de masa despreciable. Si la partícula mover a una posición θ<sub>0</sub> (ángulu que fai'l filo cola vertical) y depués suéltase, el pendilexu empieza a bazcuyar. El [[pendilexu]] describe una trayeutoria circular, un arcu d'una circunferencia de radiu ''l''. Les fuerces qu'actúen sobre la partícula de masa ''m'' son dos, el pesu y la [[Tensión_mecánico|tensión]] ''T'' del filo.
Si aplícase la segunda llei, na
{{ecuación|
<math> m \cdot a_{n} = T-mg \cdot \cos{\theta} </math>
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<math> T = mg \cdot \cos{\theta} </math>
||left}}
na
{{ecuación|
<math> m \cdot a_{t} = -mg \cdot \sen{\theta} </math>
Llinia 248:
[[Archivu:Acción-Reacción y la tercera ley de Newton.webm|thumb|260px|Video esplicativu sobre la tercer llei de Newton]]
La tercer llei de Newton establez que siempres qu'un oxetu exerz una [[fuerza]] sobre un segundu oxetu, este exerz una fuerza d'igual magnitú y
{{cita|''Actioni contrariam semper & æqualem esse reactionem: sive corporum duorum actiones in se mutuu semper esse æquales & in partes contraries dirigi.''<ref name="latinlibrary"/>|col2=Con toa acción asocede siempres una reacción igual y contraria: quier dicir que les acciones mutues de dos cuerpos siempres son iguales y empobinaes en sentíu opuestu.<ref name=Newton_Principia/>}}
Esta tercer llei de Newton ye dafechu orixinal (pos los dos primeres yá fueren propuestes d'otra manera por Galiléu, [[Robert_Hooke|Hooke]] y [[Christiaan_Huygens|Huygens]]) y fai de les lleis de la [[mecánica]] un conxuntu lóxico y completo.{{Harvnp|Pickover|2009|p=137}} Espón que per cada fuerza qu'actúa sobre un cuerpu, este realiza una fuerza d'igual intensidá, pero de sentíu contrariu sobre'l cuerpu que lu produció. Dichu d'otra forma, les fuerces, asitiaes sobre la mesma recta, siempres se presenten en pares d'igual magnitú y de
<center><math> \mathbf{F}_{12}=- \mathbf{F}_{21} </math> </center>
Llinia 267:
*Cuando caminamos emburriamos a la tierra escontra tras colos nuesos pies, a lo que la tierra respuende emburriándonos a nós palantre, faciendo qu'avancemos.
*Cuando se dispara una bala, la esplosión de la pólvora exerz una fuerza sobre la pistola (que ye'l retrocesu que sufren les armes de fueu al ser disparaes), que reacciona exerciendo una fuerza d'igual intensidá pero en sentíu contrariu sobre la bala.
*La fuerza de reacción qu'una superficie exerz sobre un oxetu sofitáu nella, llamada fuerza normal con
[[Archivu:Tierra-luna.jpg|thumb|260px]]
*Les fuerces a distancia nun son una esceición, como la fuerza que la Tierra exerz sobre la Lluna y viceversa, la so correspondiente pareya d'acción y reacción:{{Harvnp|Tipler|Mosca|2006|pp=87}}
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