Diferencies ente revisiones de «Llei de Gauss»
Contenido eliminado Contenido añadido
m apostrofación |
m Preferencies llingüístiques: eléctricu => llétricu |
||
Llinia 2:
En [[física]] la '''llei de Gauss''', rellacionada col [[Teorema de la diverxencia]] o Teorema de Gauss,<ref>{{cita llibru|apellíos=|nome=|enlaceautor=|títulu=The Feynman Lectures on Physics, Vol II|url=|fechaacceso=|añu=|editorial=|isbn=|editor=|ubicación=|página=|idioma=|capítulu=}}</ref> establez qu'el [[Fluxu d'un campu vectorial|fluxu]] de ciertos [[campu (física)|campu]]s al traviés d'una superficie zarrada ye proporcional a la magnitú de les fontes de dichu campu qu'hai nel interior de la mesma superficie. Estos campos son aquellos que la so intensidá escai como la distancia a la fonte al cuadráu. La constante de proporcionalidad depende del [[sistema d'unidaes]] emplegáu.
Aplicar al [[campu electrostático]] y al [[campu gravitatorio|gravitatoriu]]. Les sos fontes son la [[carga
La llei foi formulada por [[Carl Friedrich Gauss]] en 1835, pero nun foi publicáu hasta 1867.<ref>{{cita llibru | autor=Bellone, Enrico | títulu=A World on Paper: Studies on the Second Scientific Revolution | añu=1980}}</ref> Ye una de los cuatro [[ecuaciones de Maxwell]], que formen la base d'[[electrodinámica#Electrodinámica clásica (CED)|electrodinámica clásica]] (les otres trés son la [[llei de Gauss pal magnetismu]], la [[llei de Faraday|llei de Faraday de la inducción]] y la [[llei circuital de Ampère|llei de Ampère cola corrección de Maxwell]]). La llei de Gauss puede ser utilizada pa llograr la [[llei de Coulomb]],<ref>{{cita llibru|last1=Halliday|first1=David|last2=Resnick|first2=Robert|títulu=Fundamentals of Physics|editorial=John Wiley & Sons, Inc|añu=1970|páxines=452–53}}</ref> y viceversa.
== Fluxu del campu
{{AP|Fluxu
[[Archivu:Electric_Flow_in_an_Ellipsoid.svg|thumb|300px|Fluxu
El [[Fluxu d'un campu vectorial|fluxu]] (denotado como <math> \Phi </math>) ye una propiedá de cualesquier [[campu vectorial]] referida a una superficie hipotética que puede ser cerrada o abierta. Pa un [[campu
Pa definir al fluxu
La superficie atópase estremada en cuadraos elementales <math>\Delta S </math>, cada unu de los cualos ye lo suficientemente pequeñu como por que pueda ser consideráu como un planu. Estos elementos d'área pueden ser representaos como vectores <math>\vec {\Delta S} </math>, que la so magnitú ye la mesma área, la direición ye perpendicular a la superficie y escontra fuera.
En cada cuadráu elemental tamién ye posible trazar un vector de campu
<math>\vec Y </math> y <math>\vec {\Delta S} </math> caractericen a cada cuadráu y formen un ángulu <math>\theta </math> ente sigo y la figura amuesa una vista amplificada de dos cuadraos.
Llinia 28:
=== Fluxu pa una superficie cilíndrica en presencia d'un campu uniforme ===
[[Archivu:Electric_Flux_in_a_Cylinder.svg|thumb|400px|Fluxu
Supóngase una superficie cilíndrica asitiada dientro d'un campu uniforme <math>\vec Y </math> tal como amuesa la figura:
Llinia 51:
=== Fluxu pa una superficie esférica con una carga puntual nel so interior ===
[[Archivu:Gauss_Sphere_Charge_Inside.svg|thumb|250px|Fluxu
Considérese una superficie esférica de radiu '''r''' con una carga puntual '''q''' nel so centru tal como amuesa la figura.
El campu
En consecuencia:
Llinia 61:
== Deducciones ==
=== Deducción de la llei de Gauss a partir de la llei de Coulomb ===
Esti teorema aplicáu al campu
:<math>Y=\frac{Q}{4\pi\epsilon_0r^{2}}</math>
Llinia 114:
Que ye la [[ecuaciones en derivaes parciales|forma diferencial]] de la Llei de Gauss (nel vacíu).
Esta llei puede xeneralizase cuando hai un dieléctricu presente, introduciendo'l [[campu de desplazamientu
:<math>\vec{\nabla} \cdot \vec{D} = \rho</math>
Llinia 127:
= {1 \over \epsilon_o} \int_V \rho\ dV = \frac{Q_A}{\epsilon_o}</math>
onde <math>\Phi</math> ye'l [[fluxu
== Interpretación ==
[[Archivu:GaussLaw1.svg|thumb]]
[[Archivu:GaussLaw2.svg|thumb]]
La llei de Gauss puede ser utilizada pa demostrar que nun esiste campu
Esta llei puede interpretase, en [[electrostática]], entendiendo'l fluxu como una midida del númberu de llinies de campu que traviesen la superficie en cuestión. Pa una [[carga puntual]] esti númberu ye constante si la carga ta contenida pola superficie y ye nulu si ta fuera (yá que hai'l mesmu númberu de llinies qu'entren como que salen). Amás, al ser la densidá de llinies proporcional a la magnitú de la carga, resulta qu'esti fluxu ye proporcional a la carga, si ta zarrada, o nulu, si nun lu ta.
Llinia 203:
== Llei de Gauss pal campu magnetostático ==
[[Archivu:GaussLaw4.svg|left|thumb]]
Al igual que pal campu
:<math>\oint \vec B(\vec r)\cdot d\vec S = 0</math>
Llinia 211:
Esta llei espresa la inesistencia de cargues magnétiques o, como se conocen davezu, [[monopolos magnéticos]]. Les distribuciones de fontes magnétiques son siempres neutres nel sentíu de que tien un polu norte y un polu sur, polo qu'el so fluxu al traviés de cualquier superficie zarrada ye nulu.
Nel hipotéticu casu de que s'afayara esperimentalmente la esistencia de monopolos, esta llei tendría de ser modificada p'afaer les correspondientes densidaes de carga, resultando una llei en tou análoga a la llei de Gauss pal campu
:<math> \nabla \cdot \vec B = \rho_m</math>
Llinia 235:
siendo G la [[constante gravitatoria universal|constante de gravitación universal]], y G vectorial el campu gravitatorio. El signu menos nesta llei y el fechu de que la masa siempres sía positiva significa que'l campu gravitatorio siempres ye curiosu y diríxese escontra les mases que lo crean.
Sicasí, a diferencia de la llei de Gauss pal campu
- Ye posible comparar dambes yá que podemos midir el fluxu de propiedaes que mengüen col cuadráu de la distancia , y esto tener de mancomún la fórmula del campu
== Ver tamién ==
* [[Campu
* [[Carl Friedrich Gauss]]
* [[Ecuaciones de Maxwell]]
|