Diferencies ente revisiones de «Modelu atómicu de Rutherford»

Primero que Rutherford propunxera'l so modelu atómicu, los físicos aceptaben que les [[carga llétrica|cargues llétriques]] nel átomu teníen una distribución más o menos uniforme. Rutherford trató de ver cómo yera la dispersión de les [[partícules alfa]] per parte de los átomos d'una llámina d'oru bien delgao. Los ángulos resultantes de la esviación de les partícules supuestamente apurriríen información sobre cómo yera la distribución de carga nos átomos. Yera d'esperar que, si les cargues taben distribuyíes uniformemente según el [[modelu atómicu de Thomson|modelu atómicu de Thompson]], la mayoría de les partícules travesaríen la delgada llámina sufriendo solo llixeres deflexiones, siguiendo una trayeutoria aprosimao recta. Anque esto yera ciertu pa la mayoría de les partícules alfa, un númberu importante d'estes sufríen deflexiones de cerca de 180º, esto ye, prácticamente salíen rebotadas en direición opuesta al incidente.

 

{{ecuación|

<math>\chi = 2\pi - 2\cos^{-1} \left( \frac{2K/(Y_0b)}{\sqrt{1+2K/(Y_0b)^2}} \right)</math>

:<math>K = (q_N/4\pi\varepsilon_0)\,</math>, siendo <math>\varepsilon_0</math> la [[constante dieléctrica]] del vacíu y <math>q_N\,</math> la carga llétrica del centru dispersor.

:<math>Y_0\,</math>, ye la enerxía cinética inicial de la partícula alfa incidente.

Cuidao que Rutherford reparó una fracción apreciable de partícules "rebotadas" pa les cualos l'ángulu de deflexión ye cercanu a χ ≈ π, de la rellación inversa a {{eqnref|1}}:

{{ecuación|

<math>b = \frac{2K}{Y_0}\cot \frac{\chi}{2}</math>

|2|left}}

 

== Importancia del modelu y llimitaciones ==