Diferencies ente revisiones de «Caltenimientu de la enerxía»
Contenido eliminado Contenido añadido
m correiciones plurales |
m correiciones |
||
Llinia 4:
En [[termodinámica]], constitúi'l [[primer principiu de la termodinámica]] (la primer llei de la termodinámica).
En [[mecánica analítica]], puede demostrase que'l principiu de caltenimientu de la enerxía ye una consecuencia de que la dinámica d'evolución de los sistemes ta rexida poles mesmes característiques en cada intre del tiempu. Eso conduz a que la "traslación" envernada
== Caltenimientu de la enerxía y termodinámica ==
Llinia 19:
== El principiu en mecánica clásica ==
* En [[mecánica lagrangiana]] el caltenimientu de la enerxía ye una consecuencia del [[teorema de Noether]] cuando'l [[lagrangiano]] nun depende explícitamente del tiempu. El teorema de Noether asegura que cuando se tien un lagrangiano independiente del tiempu, y por tanto, esiste un grupu uniparamétrico de traslaciones temporales o simetría, puede construyise una magnitú formada a partir del lagrangiano que permanez constante a lo llargo de la evolución temporal del sistema, esa magnitú ye conocida como [[Hamiltoniano (mecánica clásica)|hamiltoniano]] del sistema. Si amás, la enerxía cinética ye una función namá del cuadráu de les velocidaes xeneralizaes (o lo que ye equivalente a que los venceyos nel sistema
* En [[mecánica newtoniana]] el principiu de caltenimientu de la enerxía, nun puede derivase d'un principiu tan elegante como'l teorema de Noether, pero puede comprobase directamente pa ciertos sistemes simples de partícules nel casu de que toles fuerces [[fuerza conservativa|deriven d'un potencial]], el casu más simple ye'l d'un [[Dinámica del puntu material|sistema de partícules puntuales]] que interactúan a distancia de manera instantánea.
Llinia 25:
== El principiu en mecánica relativista ==
Una primer dificultá pa xeneralizar la llei de caltenimientu de la enerxía de la mecánica clásica a la teoría de la relatividá ta en qu'en [[Teoría de la Relatividá Especial|mecánica relativista]] nun podemos estremar afechiscamente ente masa y enerxía. Asina acordies con esta teoría, la sola presencia d'una partícula material de [[masa]] ''m'' en reposu respecto d'un observador implica que dichu observador va midir una cantidá de [[enerxía]] asociadada a ella dada por [[Y=mc²|Y = mc<sup>2</sup>]]. Otru fechu esperimental oldeáu ye que na teoría de la relatividá nun ye posible formular una [[llei de caltenimientu de la masa]] análoga a la qu'esiste en [[mecánica clásica]], una y bones esta nun se
Dientro de la teoría de la relatividá especial, la materia puede representase como un conxuntu de campos materiales a partir de los cualos fórmase'l llamáu [[tensor d'enerxía-impulso]] total y la llei de caltenimientu de la enerxía espresar en relatividá especial, usando'l [[conveniu de sumación de Einstein]], na forma:
Llinia 41:
Pa comprobar esa última afirmación precisamos una propiedá del espaciu-tiempu de Minkowski, y ye qu'él siempres puede atopase en cualquier sistema de coordenaes almitibles un [[vector de Killing|cuadrivector de Killing]] temporal <math>\eta_\alpha\;</math>-->
=== Caltenimientu en presencia de campu electromagnético ===
En presencia de campos electromagnéticos la enerxía cinética total de les partícules cargaes nun se
{{Ecuación|<math> \frac{\partial}{\partial t} \left(\varepsilon_0\mathbf{Y}^2+
|