Diferencies ente revisiones de «Trayeutoria balística»
Contenido eliminado Contenido añadido
m iguo espacios ente párrafos, iguo plantíes |
m Preferencies llingüístiques |
||
Llinia 1:
[[Archivu:Fotothek df tg 0003116 Waffenkunde ^ Kanone.jpg|thumb|El máximu algame balísticu llograr a 45º.]]
La '''
La ciencia qu'estudia los fenómenos balísticos polo xeneral denominar [[balística]]. La '''balistica esterior''' estudia la
Cuando sobre'l proyectil tan solo actúa la gravedá, la
Dellos proyectiles autopropulsados denominar balísticos faciendo fincapié que nun esiste propulsión namás que na fase inicial de llanzamientu ('fase caliente'). Un exemplu d'ello son los [[Misil balísticu|misiles balísticos]] que na so fase de cayida escarecen de autopropulsión.
== Ecuaciones de la
[[Archivu:Moglfm0415 balística.jpg|right|320px|thumb|Figura 1. Esquema de la
[[Archivu:Casting obliquely.gif|right|280px|thumb|Oxetu disparáu con un ángulu inicial <math>\ \theta_0</math> dende un puntu <math>\ y(x_0)</math> que sigue una
Vamos Utilizar les siguientes hipótesis simplificadores:
Llinia 17:
* L'altor qu'algama'l proyectil ye abondo pequena como pa poder despreciar la variación del campu gravitatorio terrestre col altor;
* La velocidá del proyectil ye abondo pequena como pa poder despreciar la resistencia que presenta l'aire al so movimientu.
* Nun vamos tener en cuenta l'efeutu de rotación de la Tierra que, como vamos ver más palantre, tiende a esviar el proyectil escontra la derecha de la so
Supongamos que se dispara'l proyectil con una velocidá inicial <math>\mathbf v_0\,</math> que forma un ángulu <math>\mathbf\theta_0\,</math> cola horizontal. Vamos Escoyer el planu ''xy'' coincidiendo col planu de la
{{ecuación|<math>
Llinia 45:
</math>|3|left}}
La componente horizontal de la velocidá permanez invariable, pero la componente vertical camuda nel intre del tiempu. Na figura 1 reparar que'l vector velocidá inicial <math>\, v_0 </math> forma un ángulu inicial <math>\,\theta_0</math> respectu a la exa ''x''; l'ángulu <math>\,\theta</math> que forma la velocidá cola horizontal, que coincide cola rimada de la
Integrando les ecuaciones (3) y teniendo en cuenta les condiciones iniciales (2)
Llinia 67:
</math>|5|left}}
Estos dos ecuaciones constitúin les ecuaciones paramétricas de la
{{ecuación|<math>
Llinia 75:
que representa una parábola nel planu ''x,y''.
Na figura 1 amuésase esta representación, pero nella haise consideráu <math>\ y_0=0 </math> (non asina na animación respectiva). Nesa figura tamién se repara que l'altor máximu na
A partir de les ecuaciones anteriores podemos llograr muncha información avera del movimientu del proyectil.
Llinia 107:
=== Movimientu a baxa velocidá ===
Pa un fluyíu en reposu y un cuerpu moviéndose a bien baxa velocidá, el fluxu alredor del cuerpu puede considerase [[fluxu llaminar|llaminar]] y, nesi casu, la esfregadura ye proporcional a la velocidá. La ecuación de la
{{Ecuación|<math>y(x) = h_0 - \delta \left[\frac{x}{\beta\delta}-\ln \left(1-\frac{x}{\beta\delta} \right) \right]</math>||left}}
Llinia 115:
:<math>m, g, k_w, v_x\;</math> son la masa del cuerpu que cai, la [[aceleración de la gravedá]], el coeficiente d'esfregadura y la velocidá horizontal inicial.
P'altores abondo grandes la esfregadura del aire fai que'l cuerpu caya según una
[[Archivu:Quasi-parab-freefall2.png|thumb|'''Esfregadura ''-C<sub>w</sub>v''<sup>2</sup>'''. Trayectories casi parabóliques con esfregadura proporcional a la velocidá, pa cinco valores distintos de la velocidá horizontal β = 1,5, β = 2,5, β = 3,5 y β = 1,5, dende un altor ''h'' = 7δ.]]
Llinia 125:
{{Ecuación|<math>\begin{cases} \cfrac{dv_x}{dt} = -C_wv_x^2 \\
\cfrac{dv_y}{dt} = +C_wv_y^2 -g \end{cases}</math>||left}}
Pa eses ecuaciones la
{{Ecuación|<math>y(x) = h_0 - \delta \ln \left[\cosh \left( \frac{y^{x/\delta}-1}{\beta}\right) \right]</math>||left}}Onde:
:<math>h_0\;</math> ye l'altor inicial dende la que cai'l cuerpu.
| |||