Onda electromagnética

Onda electromagnética
	Onda y radiación electromagnético

Una onda electromagnética ye la forma de propagación de la radiación electromagnética a traviés del espaciu, y los sos aspeutos teóricos tán rellacionados cola solución en forma d'onda qu'almiten les ecuaciones de Maxwell. A desemeyanza de les ondes mecániques, les ondes electromagnétiques nun necesiten d'un mediu material pa propagase.

Procesu de propagación

Un campu llétricu que varía nel tiempu, producirá una corriente de desplazamientu que, según la llei d'Ampère-Maxwell, será fonte d'un campu magnéticu. Al empar, ésti últimu, al ser variante, producirá un campu llétricu, d'acordies a la Llei de Faraday. D'esta miente, dambos campos sofítense ún al otru. ESti procesu de propagación foi teorizáu por James Clerk Maxwell en 1865, y en 1885 Heinrich Rudolf Hertz detectó esperimentalmente les ondes electromagnétiques.

Ecuación d'ondes

Nún mediu isotrópicu, homoxéneu y constante; simbolizando la conductividá con σ, el campu llétricu con $\mathbf {E} \,$ y el magnéticu con $\mathbf {B} \,$ :

(\nabla ^{2}-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\mu \sigma {\frac {\partial }{\partial t}}-\operatorname {div} \,\operatorname {grad} )\mathbf {E} =0

(\nabla ^{2}-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\mu \sigma {\frac {\partial }{\partial t}})\mathbf {B} =0

Les ecuaciones anteriores describen una onda con factores d'atenuación dependientes de σ que se propaga a una velocidá $c=1/{\sqrt {\epsilon \mu }}$ . Cuando la onda se propaga nel vacíu σ = 0 y la ecuación se reduz a la ecuación d'ondes común:

\nabla ^{2}\mathbf {E} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}=0

\nabla ^{2}\mathbf {B} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {B} }{\partial t^{2}}}=0

Ver tamién

Radiación electromagnética

Referencies

Enllaces esternos

Wikimedia Commons tien conteníu multimedia tocante a Onda electromagnética.